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I, apenas.
I e II, apenas.
I e III, apenas.
II e III, apenas.
I, II e III.
Um modelo simples para o ar considera que ele é composto por dois átomos N e O e três moléculas diatômicas N2, O2 e NO. Considere o ar fazendo parte de um escoamento hipersônico no qual as temperaturas T atingidas sejam altas o suficiente para excitar modos energéticos translacional, rotacional e vibracional, distinguindo, é claro, os casos M monoatômicos e D diatômicos. Estamos considerando aqui um aquecimento que leva a excitação plena do modo energético vibracional. Sabendo que Ri é a constante do gás associado à espécie i, as energias internas ug de cada grupo M e D, respectivamente, são dadas por:






Me, o número de Mach do escoamento externo.
Pr, o número de Prandtl.
γ, a razão entre os calores específicos a pressão e temperatura constantes.
Rex, o número de Reynolds.
Tw /
Os métodos de diferenças finitas (DF) e volumes finitos (VF) são os mais comumente usados para simulações computacionais em mecânica dos fluidos e transferência de calor, sejam estas incompressíveis ou compressíveis. A principal vantagem de VF em relação a DF é
o uso de um sistema de coordenadas generalizadas.
a alta ordem para discretização temporal.
a alta ordem para discretização espacial.
o tratamento conservativo das equações de governo.
o tratamento natural de domínios irregulares.

[I] representa um termo difusivo e [II] representa um termo dissipativo.
[I] representa um termo dissipativo e [III] representa um termo difusivo.
[II] representa um termo difusivo e [III] representa um termo dissipativo.
[II] representa um termo dissipativo e [III] representa um termo difusivo.
[III] representa um termo dissipativo e [IV] representa um termo difusivo.
Altas entalpias de estagnação estão associadas a ondas de choques com grandes intensidades (p2 /
Ondas de choque com grandes intensidades no tubo de choque podem ser obtidas:
I. aumentando-se a razão de pressões através do diafragma, p4 /
II. utilizando-se um gás com baixo peso molecular na câmara de alta pressão.
III. aumentando-se a temperatura do gás na câmara de alta pressão, T4 > T1.
Sobre estas afirmações, está correto o contido em:
I, apenas.
I e II, apenas.
I e III, apenas.
II e III, apenas.
I, II e III.
Dois equipamentos laboratoriais muito utilizados para estudos experimentais de escoamentos hipersônicos são o tubo de choque e o túnel de choque. Quando utilizados para estudar o escoamento de ar ao redor de objetos rombudos, seus regimes de operação são distintos. Qual das afirmações a seguir é válida para esse experimentos em tubos de choque?
Altas pressões impedem o acesso ótico ao experimento.
Tempo de teste é extremamente pequeno.
Temperaturas de estagnação não são altas o suficiente para induzir ionização no NO.
Temperaturas de estagnação não são altas o suficiente para induzir dissociação no O2.
Temperaturas de estagnação não são altas o suficiente para induzir dissociação no N2.
Um modelo clássico de ciclo termodinâmico fechado muito aplicado a motores de propulsão aspirada é conhecido como ciclo de Brayton. Uma das vantagens que ele possui é o fato de ele ser capaz de representar turbojets, ramjets e scramjets. Contudo, algumas condições precisam ser respeitadas para que este modelo seja considerado válido.
Qual das hipóteses mencionadas a seguir torna inválido o uso desse ciclo?Um estado é definido com duas propriedades termodinâmicas independentes.
O fluido de trabalho está num estado de equilíbrio em qualquer instante.
O processo de combustão deve ser substituído por um processo que fornece calor sem variação de massa ou constituintes químicos.
O processo de combustão ocorre com um número de Mach constante.
O último processo do ciclo deve levar o fluido de trabalho ao seu estado inicial.
Alguns scramjets possuem uma rampa essencialmente bidimensional em sua região de entrada. Além disso, essas rampas costumam ter pequenas inclinações δ, medidas em relação à linha de corrente alinhada com o escoamento livre, que geram choques oblíquos. O escoamento atrás do choque pode ser subsônico ou supersônico, dependendo do ângulo θ que o choque oblíquo forma com a mesma linha de corrente. Quando o número de Mach do escoamento livre é muito grande, o ângulo crítico θc que separa esses dois tipos de escoamento atrás do choque depende de um único parâmetro, dado por:
Re, número de Reynolds.
M, número de Mach.
y razão o entre calores específicos.
δ, ângulo da rampa de um scramjet.
Kn, número de Knudsen.