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A técnica de ativação neutrônica pode ser empregada a partir de reatores de pesquisa, sujeitando a amostra a um fluxo de nêutrons com o objetivo de descobrir a composição química da amostra. Uma amostra sem nenhum radionuclídeo é exposta a um fluxo de nêutrons, ø0m−2 s-1 , produzindo uma única espécie de radionuclídeo a uma taxa constante de R0 s-1 .
Qual é o tempo necessário para que essa amostra alcance 80% da sua atividade máxima?
t = ø0λ/R0
t = |ln(0,2)|/ λ
t = λ-1 |ln(0,2)|R0
t = λ2 |ln(0,2)|R0
t = λ2R0
O livre caminho médio para um nêutron térmico em um material puramente absorvedor de seção de choque microscópica de absorção igual a 4,8 b e de densidade de número de átomos igual a 0,15 x 1024 cm-3 é aproximadamente:
0,72 cm
1,39 cm
7,2 cm
32 cm
A definição de densidade de corrente de nêutrons J(r,E,t) em termos da densidade de corrente angularJ(r,E,Ω^,t) é expressa em:
J(r,E,t)=4π∫4πdΩ^J(r,E,Ω^,t)
J(r,E,t)=4π1∫4πdΩ^J(r,E,Ω^,t)
J(r,E,t)=∫4πdΩ^J(r,E,Ω^,t)
J(r,E,t)=∫2πdΩ^J(r,E,Ω^,t)
Em relação à interação da radiação com um material semicondutor, analise.
I. A energia média gasta para criar um par elétron‐buraco é denominada energia de ionização e depende do tipo e da energia da radiação incidente.
II. A diminuição da influência do ruído eletrônico nos detectores semicondutores quando comparados a outros detectores proporciona melhoria na relação sinal‐ruído.
III. Em um detector típico a gás, a energia necessária à criação de um par de íons é inferior à energia necessária para criar um par elétron‐buraco em um material semicondutor.
Está(ão) INCORRETA(S) apenas a(s) afirmativa(s)
I.
III.
I e II.
I e III.
II e III.