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Uma das principais técnicas utilizadas para a investigação na área de matéria condensada é a espectroscopia Raman. Uma amostra do material é irradiada por um feixe de laser intenso na região do visível próximo ao UV. A luz é geralmente espalhada numa direção perpendicular ao feixe do laser incidente. Uma explicação clássica para o espalhamento Raman (pois o efeito é quântico) pode ser dada considerando-se um campo elétrico da onda eletromagnética (feixe do laser) oscilando como E=E0cos2πv0t , sendo E0 a amplitude de vibração e v0 a frequência do laser. Considerando-se que a molécula sofre uma polarização dada por e que a molécula vibra com uma frequência , o deslocamento molecular será dado por: x=x0cos2πvmt , onde x0 é a amplitude de vibração da molécula. Considere que a vibração é pequena de tal forma que a polarizabilidade α é linear em x e pode ser expandida até primeira ordem em torno da posição de equilíbrio da molécula (α=α0+ϑxϑαx)
(sendo α0 a polarizabilidade na posição de equilíbrio). A polarização resultante que explica os espectros observados da amostra é dada por
P=α0E0cos2πvmt+21(ϑxϑα)2x0E0[cos2π(vm)t+cos2π(v0)t].
P=ðx∂αx0E0cos2πv0t+21(∂∂α)2x02E0[cos2π(v0+vm)t+cos2π(v0−vm)t]
P=α0E0cos2πv0t+21(ϑxϑα)x0E0[cos2π(v0+vm)t+cos2π(v0−vm)t].
P=α0E0cos2πv0t+21(ϑxϑα)x0E0[cos2π(vm)t+cos2π(v0)t].
P=α0E0cos2πv0t+21α0x0E0[cos2π(v0+vm)t+sen2π(v0−vm)t].