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Considere-se uma densidade de nêutrons térmicos igual a 105 cm-3 em um meio com uma seção de choque total igual a 0,4 cm-1, para a energia. Sabendo que a velocidade dos nêutrons é de 2 x 105 cm/s, a densidade da taxa de reação com o meio no volume genérico regular é:
5x 1010 cm-3 s-1
6,5x 109 cm-3 s-1
8 x 109 cm-3 s-1
109 cm-3 s-1
A constante C2 é determinada definindo-se:
−kdrdT(r)∣r=r0=h(T(r=r0)−T∞)
−kdrdT(r)∣r=r0=h(T(r=r0)+T∞)
−hdrdT(r)∣r=r0=k(T(r=r0)−T∞)
−kdrdT(r)∣r=r0=h(T∞−T(r=r0))
A condição de criticai idade pode ser estabelecida por meio da análise da composição do material (B2m) e da geometria do núcleo (B2g). Para que se tenha uma condição subcrítica, é preciso:
Bm2>Bg2
Bm2<Bg2
Bm2=Bg2
Bm2≥Bg2
De acordo com Bohr, um átomo não irradia quando em estado estacionário. A radiação só é emitida, em forma de fóton, quando um átomo sofre uma transição de um estado estacionário para outro de menor energia. Se as energias são expressas em termos de ni e nf, então a equação que relaciona o comprimento de onda e os níveis de energia pode ser expressa como:
λ1=8ε02h3cmq4(nf21−n021)
Cada linha do espectro do hidrogênio pode ser associada a uma transição entre dois estados estacionários. As transições que envolvem o nível de energia final nf = 2 são conhecidas como série de:
Lyman
Balmer
Paschen
Bracket
No núcleo atômico, há duas forças agindo: uma atrativa e outra repulsiva. A existência dessas forças resulta em, aproximadamente, 2 70 núcleos estáveis e em centenas de outros núcleos não estáveis (radioativos). Sobre os núcleos pesados estáveis:
quanto maior o número de prótons, maior a força nuclear e menor a força de Coulomb exercida sobre os nêutrons
devido ao grande número de prótons agrupados, não existem núcleos estáveis com número atômico acima de 50
o número de nêutrons é maior que o número de prótons
o número de prótons é aproximadamente igual ao de nêutrons
A capacidade de penetração das radiações na matéria é demonstrada corretamente em:
gama < alfa < beta
beta < alfa < gama
alfa< gama< beta
alfa< beta< gama
Aproximando a massa do elétron para 10·30kg e considerando que se move com energia de 11,25 KeV, pode-se determinar que o comprimento de onda de Broglie é de:
Dados: h =6,6 x 10-34 J.s e 1eV= 1,6 x 10-19 J
0,11 A∘
1, 1 A∘
11 A∘
110 A∘
Para determinar o valor da primeira constante de integração C1, deve-se impor uma condição, que é a de:
continuidade de massa
simetria
condutividade térmica
convecção de energia
Considere os seguintes dados: mPb=207,9766 u; mP=1,0073 u; mn=1,0087 u; 1u=1,66*10-27 kg; c=3*108 m/s; 1eV=1,6*10-19 J. Qual a energia de ligação do núcleo 82208Pb?
1,5 MeV.
364,5 MeV.
2874,1 MeV.
20,5 MeV.
1604,4 MeV.
O ciclo de Rankine Ideal é composto de quatro processos, que são:
compressão adiabática reversível, aquecimento a pressão constante, expansão adiabática reversível e extração de calor a pressão constante
compressão isotérmica, compressão adiabática, expansão isotérmica e expansão adiabática
compressão adiabática, extração de calor, expansão isotérmica e expansão adiabática
compressão isotérmica, compressão adiabática, contração isotérmica e extração de calor
Para um meio infinito puramente absorvedor e não multiplicativo, encontra-se uma fonte pontual e isotrópica que emite S0 nêutrons por segundo. Sabendo que o fluxo de nêutrons em qualquer ponto a uma distância r da origem é dado por
ϕ(r)=rDS0e −r/D/∑a
em que D é coeficiente de difusão de nêutrons e ∑a é a seção de choque macroscópica de absorção do material, o vetor densidade de corrente de nêutrons, em termos do vetor unitário na direção der, caracterizado como e^r, em um ponto Lda origem, é:
J(r)=LS0(L1+D/ ∑a1) e −L/D/∑a e^r
J(r)=LS0(L1−D/ ∑a1) e L/D/∑a e^r
J(r)=(L1−D/ ∑a1) e −L/D/∑a e^r
J(r)=L2S0 e −L/D/∑a e^r
O Oxigênio-15 possui o tempo de meia-vida igual a 2,03 minutos. Dispondo-se de uma amostra com 8,0.1023 átomos desse isótopo, restarão 1,0.1023 átomos ao fim de:
2,03 min
4,06 min
6,09min
8,12 min
“De forma simplificada, a condutividade de elétrons em materiais cristalinos pode ser explicada utilizando as seguintes bandas de energia: banda de valência – de energia mais baixa, onde os elétrons normalmente se encontram em um material não excitado; banda de condução – por onde os elétrons normalmente migram; e, banda proibida – região onde os elétrons não são permitidos estar.”
(Tauhata et al, 2003.)
Com base no exposto, analise as afirmativas.
I. Um material condutor apresenta grande diferença de energia entre as bandas de valência e de condução. Normalmente maior que 5 e V.
II. A diferença de energia entre as bandas de valência e de condução em um material semicondutor apresenta valor intermediário entre a existente para os materiais isolantes e condutores.
III. A dificuldade dos elétrons de um material em penetrar a banda de condução é reduzida pela adição de impurezas doadoras de elétrons ao material inicial, originando um semicondutor dopado.
IV. Semicondutores tipo n são originados quando se utiliza impurezas com falta de elétrons em relação ao material inicial.
Estão corretas apenas as afirmativas
I e II.
II e III.
III e IV.
I, II e III.
II, III e IV.