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Um bastão condutor de massa m e resistência desprezível está livre para deslizar sem atrito ao longo de dois trilhos paralelos que têm resistências desprezíveis, separados por uma distância l e conectados por uma resistência R. Os trilhos estão presos a um longo plano inclinado que faz um ângulo θ com a horizontal. Há um campo magnético B apontando para cima, como mostrado na figura ao lado. Seja g a aceleração da gravidade local e v a velocidade com a qual o bastão desce o plano inclinado, a taxa de variação da velocidade com o tempo (dv ⁄dt) é:

𝑔∙sen𝜃−𝑐𝑜𝑠2𝜃∙(𝐵2𝑙2𝑣)/(𝑚𝑅)
𝑔∙sen𝜃−𝑐𝑜𝑠𝜃∙(𝐵2𝑙2𝑣2)/(𝑚𝑅)
𝑔∙sen𝜃−𝑐𝑜𝑠𝜃∙(𝐵2𝑙2𝑣)/(𝑚𝑅)
𝑔∙sen𝜃−𝑠𝑒𝑛𝜃∙(𝐵2𝑙2𝑣)/(𝑚𝑅)
𝑔∙sen𝜃−𝑐𝑜𝑠2𝜃∙(𝐵2𝑙2𝑣2)/(𝑚𝑅)